A fent kapott eredmények segítségével bármely áramkörben megtalálhatja az áram- és feszültségingadozások közötti kapcsolatot. Tekintsük az ellenállás, a kondenzátor és az induktor soros bekötését (8. ábra).

Tegyük fel, mint korábban, hogy az áramkörben az áram a törvény szerint változik

,

és számítsuk ki az áramkör végei közötti feszültséget u. Mivel a vezetők sorba kapcsolásakor a feszültségek hozzáadódnak, a kívánt feszültség u három feszültség összege: az ellenálláson , a tartályon és az induktivitáson , és ezek a feszültségek, amint láttuk, idővel a koszinusztörvény szerint változnak:

, (5)

, (6)

Ennek a három rezgésnek az összeadásához egy vektoros feszültségdiagramot fogunk használni. Az ellenálláson átívelő feszültségingadozásokat vektorral ábrázoljuk
, amely az áram tengelye mentén irányul és hosszú
, a kapacitás és az induktivitás közötti feszültségingadozások vektorok
És
, merőleges az aktuális tengelyre, hosszúságokkal ( én m / C) És ( én m L) (9. ábra). Képzeljük el, hogy ezek a vektorok az óramutató járásával ellentétes irányban forognak egy közös origó körül  szögsebességgel. Ezután a vetületek a vektoráramok tengelyére
,
És
, az (5)-(7) képletekkel írjuk le. Nyilvánvalóan a teljes vektor aktuális tengelyére való vetülete

egyenlő az összeggel
, azaz egyenlő az áramköri szakasz teljes feszültségével. Ennek a feszültségnek a maximális értéke megegyezik a vektormodulussal
. Ez az érték geometriailag könnyen meghatározható. Először is célszerű megtalálni a vektor nagyságát
:

,

majd a Pitagorasz-tétel szerint:

. (8)

Az ábrán is jól látszik, hogy

. (9)

Az áramkör egy szakaszán lévő feszültségre írhatunk

ahol a feszültség amplitúdóját és az áram és feszültség közötti fáziseltolódást a (8), (9) képlet határozza meg. Ha
, akkor a feszültség fázisba vezeti az áramot, ellenkező esetben a feszültség elmarad a fázis mögött.

A (8) képlet hasonló az Ohm-törvényhez abban az értelemben, hogy a feszültség amplitúdója arányos az áram amplitúdójával. Ezért néha a váltakozó áram Ohm-törvényének is nevezik. Nem szabad azonban elfelejteni, hogy ez a képlet csak az amplitúdókra vonatkozik, a pillanatnyi értékekre nem.
És
. Méret

váltóáram áramköri ellenállásának nevezzük, az értéket

az áramkör reaktanciájának nevezzük, és az értéket R- aktív ellenállás.

A kapott képletek érvényesek olyan zárt áramkörre is, amely váltófeszültség-generátort tartalmaz, ha az alatt van R, CÉs L megérteni a jelentésüket a teljes láncra vonatkozóan (például R az áramkör teljes aktív ellenállását jelenti, beleértve a generátor belső ellenállását is). Ebben az esetben az összes képletet ki kell cserélni u a generátor emf-jén. Valójában minden érvelésünk ellenére közömbös volt, hogy pontosan hol koncentrálódik a kapacitás, az induktivitás és az ellenállás, ezért zárt körben (8. ábra) feltételezhetjük, hogy az áramkör teljes aktív ellenállását jelenti, beleértve a generátor belső ellenállását, és És - az áramkör kapacitása és induktivitása, és a valós generátort cserélje ki egy képzeletbeli generátorra, amelynek belső ellenállása nulla. Ebben az esetben a feszültség u pontok között aÉs b egyenlő lesz a generátor emf-jével . Ebből következik, hogy a (8), (9) képletek zárt váltóáramkörre is érvényesek, ha alatta ,, És megérteni a jelentésüket a teljes láncra, és helyettesíteni őket az összes képletben u a generátor EMF-jén .

Minden elektromos áramkört aktív ellenállás, induktivitás és kapacitás jellemez. Az ezekkel a tulajdonságokkal rendelkező komponensek többféleképpen kapcsolhatók egymáshoz. A csatlakozási módtól függően az aktív és reaktív ellenállások értékeit veszik figyelembe. Befejezésül a rezonancia jelenségét ismertetjük, amely létfontosságú szerepet játszik a rádiótechnikában.

Kedves barátaim, passzív összetevőkkel találkoztatok. Így nevezik az ellenállásokat, induktorokat és kondenzátorokat, ellentétben az aktív komponensekkel: vákuumcsövekkel és tranzisztorokkal, amelyeket hamarosan tanulmányozni fog.

R, L és C együttélése

Minden, amit te, Ljuboznajkin elmagyaráztál a barátodnak, teljesen helyes. Hozzá kell azonban tennem, hogy a valóságban bármelyik összetevőnek több van, mint a nevét meghatározó tulajdonság. Így még egy egyenes vezetékből készült egyszerű vezetéknek is egyszerre van ellenállása, induktivitása és kapacitása. Valójában bármilyen jó a vezetőképessége, mégis van némi aktív ellenállása.

Emlékszel arra, hogy amikor egy elektromos áram áthalad egy vezetőn, mágneses mezőt hoz létre körülötte. És ha az átfolyó áram változó, akkor ez a mező változó; olyan áramokat indukál a vezetőben, amelyek ellensúlyozzák a vezetőn átfolyó főáramot. Ezért itt az önindukció jelenségét figyeljük meg.

És végül, mint minden vezető, a mi vezetékünk is képes megtartani bizonyos elektromos töltést - negatív és pozitív egyaránt. Ez azt jelenti, hogy van némi kapacitása is.

Minden, ami egy egyszerű, egyenes vezetékdarabra jellemző, természetesen a tekercsre is jellemző: alapvető induktivitása mellett van némi aktív ellenállása és némi kapacitása is.

A kondenzátornak viszont a rá jellemző kapacitáson kívül van némi, általában nagyon kicsi aktív ellenállása. Valójában a kondenzátor lemezein áthaladva az elektromos töltések áthaladnak a lemezek bizonyos tömegén, amelynek kicsi aktív ellenállása van. És ezek a kis töltésmozgások indukciót is okoznak.

Így láthatja, hogy az R, L és C betűkkel jelölt három jellemző közül egyik sem létezhet külön a másik kettő jelenléte nélkül. Ezeket a mellékhatásokat azonban nem vesszük figyelembe, mivel mérhetetlenül kisebbek, mint az összetevő fő tulajdonsága.

Soros csatlakozás

Vizsgálnunk kell a homogén és heterogén komponensek kapcsolatát. Elemezzük, hogy milyen értéket kapunk ennek eredményeként, és milyen ellenállással bírnak az egymáshoz kapcsolódó alkatrészek az áram áthaladásával szemben.

Az alkatrészek sorba vagy párhuzamosan kapcsolhatók (31. ábra). Soros kapcsolatról akkor beszélünk, ha az egyik komponens vége egy másik komponens elejéhez kapcsolódik stb.

Ebben az esetben az áram felváltva halad át a láncot alkotó összes komponensen. Párhuzamos kapcsolásnál az azonos nevű tűk csatlakoznak egymáshoz. Itt az áram, elágazó, egyidejűleg halad át minden ilyen módon csatlakoztatott komponensen.

Könnyen megértheti, hogy a sorba kapcsolt ellenállások összeadódnak. Vegyünk 100, 500 és 1000 ohm ellenállású ellenállásokat. Kössük sorba őket; a létrejövő lánc ellenállása lesz

Vegyük most az induktorokat és kössük sorba. feltéve, hogy nincs köztük kölcsönös indukció, induktivitásaiknak össze kell adniuk.

Vegyünk 0,5, illetve 1,25 G induktivitású tekercseket, és kössük sorba, elég távol helyezzük el őket egymástól, hogy elkerüljük a kölcsönös befolyásolást. Az áramkör induktivitása a következő lesz:

Minden nagyon egyszerűnek tűnik. Ugyanilyen egyszerű lesz a kondenzátorok soros csatlakoztatása?

Rizs. 31. Az alkatrészek soros (a) és párhuzamos (b) csatlakozásai.

Rizs. 32. Kondenzátorok soros csatlakoztatása. A teljes kapacitás kisebb, mint mindegyik kapacitása.

Azt mondtuk, hogy egy ilyen kapcsolatnál az alkatrészek ellenállásai összeadódnak. A kondenzátorok pedig kapacitást adnak hozzá. Tekintsük azt az esetet, amikor két olyan kondenzátor van, amelyeken az áram frekvenciával folyik át (32. ábra). Ezeknek a kondenzátoroknak a kapacitásai összeadódnak és kiadják a teljes kapacitást:

Ha a teljes lánc kapacitását a C kapacitásnak megfelelőnek tekintjük, felírhatjuk:

Ennek az egyenlőségnek az összes tagját megszorozva -vel, a következőt kapjuk:

Az elvégzett átalakítások arra engednek következtetni, hogy a kondenzátorok sorba kapcsolásakor össze kell adnunk a kapacitásuk reciprok értékét, hogy megkapjuk a teljes lánc kapacitásának reciprok értékét.

Az általunk vizsgált esetben, azaz két kondenzátor soros összekapcsolása esetén az utolsó képletből különösebb matematikai erőfeszítés nélkül levezethetünk egy képletet a teljes lánc kapacitásának kiszámítására:

Párhuzamos kapcsolat

Térjünk át a párhuzamosan kapcsolt komponensek tanulmányozására. Ez a csatlakozási mód megkönnyíti az áram áthaladását. Valójában itt összeadják az alkatrészek vezetőképességét. Így nevezik az ellenállás kölcsönösségét.

Tekintsük az aktív ellenállások párhuzamos kapcsolásának esetét (33. ábra). Vezetőképességük összeadódik. Ha két ellenállást párhuzamosan csatlakoztatunk, a teljes lánc vezetőképessége megegyezik a csatlakoztatott ellenállások vezetőképességének összegével:

Amint látja, van analógia a kondenzátorok soros csatlakoztatásával, és könnyen kiszámíthatja két párhuzamosan csatlakoztatott ellenállás teljes R áramköri ellenállását:

Most, ha az okfejtésem még nem untatta meg, nézze meg két tekercs párhuzamos kapcsolásának esetét, amelyek között nincs kölcsönös indukció (34. ábra). A tekercsek induktív reaktanciái arányosak az induktivitással. Ezért az aktív ellenállásokhoz hasonlóan fognak viselkedni.

Tehát nem tévedünk, ha azt mondjuk, hogy két párhuzamosan kapcsolt tekercsnek közös induktivitása van, amelyet a képlet számít ki

Végül pedig vegyük figyelembe két párhuzamosan kapcsolt kondenzátor esetét (35. ábra). Itt össze kell adni a vezetőképességeket, amelyek a kapacitás reciprokjai. De maguk a kapacitások, mint emlékszel, fordítottan arányosak a kapacitásokkal. Ez azt jelenti, hogy a kondenzátorok vezetőképessége egyenesen arányos a kapacitásukkal.

Rizs. 33. Az ellenállások párhuzamos csatlakoztatása esetén a teljes ellenállás csökken.

Rizs. 34. Induktorok párhuzamos kapcsolása.

Rizs. 35. Kondenzátorok párhuzamos bekötése.

Ezért párhuzamosan kapcsolva a konténerek összeadódnak:

A kondenzátorok feltöltésekor fellépő fizikai jelenségek elemzésével azonban könnyen erre a következtetésre juthat.

Próbálj meg emlékezni, kedves Neznajkin, hogy amikor az alkatrészeket sorba kapcsoljuk, akkor az ellenállásaik összeadódnak, és ha párhuzamosan kapcsoljuk össze, akkor összeadódnak a vezetőképességek, vagyis az ellenállás reciproka.

Kombinált kapcsolat

Minden, amit az imént mondtam, csak a homogén komponensekből álló áramkörökre vonatkozik. De a helyzet sokkal bonyolultabbá válik, ha az aktív ellenállásokat, az induktorokat és a kondenzátorokat összekapcsoljuk.

Itt az impedancia kifejezést kellett volna használnom, ami, mint maga az „impedancia” szó is mutatja, egy komplex ellenállást jelent, amely aktív és reaktív ellenállásból áll. Ellentétben az adott vezetőanyagban rejlő aktív ellenállással, az induktív és kapacitív ellenállást reaktanciának nevezzük.

Az impedanciát Z betűvel jelöljük, reciprokát pedig befogadásnak nevezzük.

Nem akarlak untatni az összes lehetséges kombinációval. Csak azokra szorítkozunk, amelyek minden elektronikus eszközben megtalálhatók (2. táblázat).

Tekintsük először az induktor és a kondenzátor soros bekötését (36. ábra). Reaktanciáik összeadódnak, de ez nem ad okot arra, hogy pluszjeles képletet írjunk. Valójában az induktív és kapacitív reaktancia látszólag ellentétes tulajdonságokkal rendelkezik.

Az induktivitás, mint tudják, késlelteti az áram megjelenését, ha váltakozó feszültséget csatlakoztatnak hozzá. Ezt fáziseltolódásnak nevezik, és ebben az esetben az áramerősség elmarad a feszültségtől.

Az ellenkező jelenség fordul elő egy kondenzátorban, ahol az áram fázisban megelőzi a feszültséget. Valóban, ahogy a kondenzátor töltése növekszik, a lemezein lévő feszültség nő, de ahogy közeledik a telítettséghez, az áram csökken. Ezért nem fog meglepődni, hogy az induktív reaktancia és a kapacitív reaktancia hozzáadásakor az utóbbi elé mínusz jelet teszek:

Rizs. 36. Sorba kapcsolt tekercs és kondenzátor. Az áramkör teljes ellenállása megegyezik az induktív és a kapacitív reaktanciák különbségével.

Rizs. 37. A derékszögű háromszög befogója és szárai közötti kapcsolat.

Az aktív ellenállás ebben az esetben nagyon kicsi, ezért a fenti képlet nem veszi figyelembe. De ha az aktív ellenállás R értéke jelentős, akkor képletünk összetettebb formát ölt:

Amint látja, az aktív és reaktív ellenállás négyzetösszegének négyzetgyökét kell vennie a teljes ellenállás meghatározásához.

2. táblázat

Emlékeztet ez önt valamire, Neznajkin, a geometria területéről? Nem így számítják ki a befogó hosszát (37. ábra), a lábak négyzeteinek összegének négyzetgyökével?

Tegyük fel, mint korábban, hogy az áramkörben az áram a törvény szerint változik

és számítsuk ki az áramkör végei közötti feszültséget u. Mivel a vezetők sorba kapcsolásakor a feszültségek hozzáadódnak, a kívánt feszültség u három feszültség összege: ellenállás, kapacitás és induktivitás, és ezek a feszültségek, mint láttuk, idővel változnak a koszinusz törvény szerint:

, (5)

, (6)

Ennek a három rezgésnek az összeadásához egy vektoros feszültségdiagramot fogunk használni. Az ellenálláson átívelő feszültségingadozásokat az áramtengely mentén irányított és hosszúságú vektorral ábrázoljuk, míg a kapacitáson és induktivitáson átívelő feszültségingadozásokat vektorok és az áramtengelyre merőleges hosszúságú vektorok ( én m/w C) És ( én m w L) (9. ábra). Képzeljük el, hogy ezek a vektorok az óramutató járásával ellentétes irányban forognak egy közös origó körül w szögsebességgel. Ekkor a , és , vektorok aktuális tengelyére vonatkozó vetületeit rendre az (5)-(7) képletekkel írjuk le. Nyilvánvalóan a teljes vektor aktuális tengelyére való vetülete

egyenlő az összeggel, azaz egyenlő az áramköri szakasz teljes feszültségével. Ennek a feszültségnek a maximális értéke megegyezik a vektormodulussal. Ez az érték geometriailag könnyen meghatározható. Először is célszerű megtalálni a vektor modulusát:

,

majd a Pitagorasz-tétel szerint:

. (8)

Az ábrán is jól látszik, hogy

. (9)

Az áramkör egy szakaszán lévő feszültségre írhatunk

ahol a feszültség amplitúdóját és az áram és feszültség közötti fáziseltolódást a (8), (9) képlet határozza meg. Ha , akkor a feszültség fázisban vezeti az áramot, ellenkező esetben a feszültség elmarad a fázis mögött.

A (8) képlet hasonló az Ohm-törvényhez abban az értelemben, hogy a feszültség amplitúdója arányos az áram amplitúdójával. Ezért néha a váltakozó áram Ohm-törvényének is nevezik. Emlékeztetni kell azonban arra, hogy ez a képlet csak az amplitúdókra vonatkozik, de nem a pillanatnyi értékekre és a . Méret

váltóáram áramköri ellenállásának nevezzük, az értéket

az áramkör reaktanciájának nevezzük, és az értéket R- aktív ellenállás.

A kapott képletek érvényesek olyan zárt áramkörre is, amely váltófeszültség-generátort tartalmaz, ha az alatt van R, CÉs L megérteni a jelentésüket a teljes láncra vonatkozóan (például R az áramkör teljes aktív ellenállását jelenti, beleértve a generátor belső ellenállását is). Ebben az esetben az összes képletet ki kell cserélni u a generátor emf-jén. Valójában minden érvelésünk ellenére közömbös volt, hogy pontosan hol koncentrálódik a kapacitás, az induktivitás és az ellenállás, ezért zárt áramkörben (8. ábra) figyelembe vehetjük, hogy mekkora az áramkör teljes aktív ellenállása, beleértve az áramkör belső ellenállását is. generátor, és - az áramkör kapacitása és induktivitása, és cserélje ki a valódi generátort egy képzeletbeli generátorra, amelynek belső ellenállása nulla. Ebben az esetben a feszültség u pontok között aÉs b egyenlő lesz a generátor emf-jével. Ebből következik, hogy a (8), (9) képletek zárt váltóáramkörre is érvényesek, ha , , és a jelentésüket a teljes áramkörre értjük, és minden képletben helyettesítjük. u a generátor emf-jén.

Az ellenállások soros csatlakoztatása

Az ellenállások soros kapcsolása olyan csatlakozás, ahol az ellenállásokat egymás után sorba kötik. Ebben az esetben ugyanaz az áram fog átfolyni az összes ellenálláson.

Az összes sorosan kapcsolt ellenállás teljes ellenállásának kiszámításához használja a következő képletet:

Rösszesen = R1 + R2 + R3 + … + Rn.

Ellenállások párhuzamos csatlakoztatása

Az ellenállások párhuzamos kapcsolásáról akkor beszélünk, ha az összes ellenállás egyik érintkezője egy közös ponthoz, az összes ellenállás másik érintkezője pedig egy másik közös ponthoz kapcsolódik. Ebben az esetben minden egyes ellenállás a saját specifikus áramát vezeti.

Ha meg kell határoznia két párhuzamosan csatlakoztatott ellenállás ellenállását, használja a következő képletet:

Rtot= (R1*R2)/(R1+R2)

Ha két párhuzamosan kapcsolt ellenállás azonos ellenállással rendelkezik, akkor a teljes ellenállásuk egyenlő lesz az egyik ellenállásának felével:

Rtot=(R1)/2, ha R1=R2

Kondenzátorok

Kondenzátorok párhuzamos csatlakoztatása

A kondenzátorok párhuzamos kapcsolásáról akkor beszélünk, ha az összes kondenzátor egyik érintkezője egy közös ponthoz, az összes kondenzátor másik érintkezője pedig egy másik közös ponthoz kapcsolódik. Ebben az esetben az egyes kondenzátorok lemezei között azonos potenciálkülönbség lesz, mivel mindegyiket közös forrásból töltik.

Két sorba kapcsolt kondenzátor esetén a teljes kapacitást a következő képlet határozza meg:

Közös = (C1*C2)/(C1+C2)

Induktorok

Induktorok soros csatlakozása

Az induktorok sorba kapcsolásakor a teljes induktivitás megegyezik az összes tekercs induktivitásának összegével, de feltéve, hogy az induktorok sorba kapcsolásakor a mágneses mezőik nem befolyásolják egymást.

Ltot=L1+L2+L3+…+Ln

Induktorok párhuzamos csatlakoztatása

Ha az induktorokat párhuzamosan csatlakoztatjuk, a teljes induktivitást (feltéve, hogy az induktorok mágneses tere nem befolyásolják egymást) a következő képlet határozza meg:

Ltotal=1/(1/L1+1/L2+1/L3+1/Ln)

Két párhuzamosan kapcsolt tekercs induktivitását a következő képlet határozza meg:

Ltotal= (L1*L2)/(L1+L2)

• Hasonló cikkek

Az elemek egyenletei szerint

. (15.1)

Találtunk egy jelenlegi komplexumot. Útközben a nevezőben megkaptuk a kétvégű hálózat komplex ellenállását , kétterminális hálózat aktív ellenállása és kétterminális hálózat reaktanciája .

Fázisrezonancia A két végpontos hálózat olyan üzemmód, amelyben a két végpontos hálózat árama és feszültsége fázisban van: . Ebben az esetben a kétterminális hálózat reaktanciája és reaktív vezetőképessége nulla.

Feszültségrezonancia A kétpólusú áramkört olyan üzemmódnak nevezzük, amelyben az áramköri elemek feszültségei maximálisan kompenzálódnak. A kétterminális hálózat impedanciája minimális.

Az áramok rezonanciája A kétpólusú áramkört olyan üzemmódnak nevezzük, amelyben az áramköri elemek áramai maximálisan kompenzálva vannak. A két végpontos hálózat teljes ellenállása maximális.

Az ellenállás, az induktor és a kondenzátor soros csatlakoztatása esetén a fázisrezonancia egybeesik a feszültségrezonanciával. A rezonanciafrekvenciát a képlet határozza meg

amely a nulla reaktancia egyenlőségéből származik: .

Az effektív feszültségértékek frekvenciától való függése soros csatlakozás esetén R, L, Cábrán látható. 15.3. E feszültségek kiszámításához szükséges kifejezéseket úgy kapjuk meg, hogy az effektív áramértéket (15.2 képlet) megszorozzuk a következő elemek impedanciáival: , , (lásd a 12. bekezdést).

Szerkesszük meg az áram és feszültség vektordiagramját (15.4. ábra, az eset itt látható U L > U C). Ennek legegyszerűbb módja, ha az áram kezdeti fázisa nulla: . Ekkor az aktuális komplexumot reprezentáló vektor a komplex sík valós tengelyéhez képest szöget zár be. Az ellenálláson lévő feszültség fázisban van az árammal, így az ellenálláson lévő feszültségkomplexumot reprezentáló vektor ugyanabba az irányba lesz irányítva, mint az áramkomplexumot reprezentáló vektor.

Rizs. 15.3.

Rizs. 15.4.

Rizs. 15.5.

Az induktor feszültsége egy szöggel megelőzi a fázisáramot, így az induktor feszültségkomplexumát reprezentáló vektor szöget zár be az áramkomplexumot reprezentáló vektorral. A kondenzátoron lévő feszültség fázisban késik az áramtól szöggel, így a kondenzátoron lévő feszültségkomplexumot reprezentáló vektor szöget zár be – az áramkomplexumot reprezentáló vektorhoz. Az alkalmazott feszültség komplexét reprezentáló vektor egyenlő lesz az ellenálláson, a kondenzátoron és a tekercsen lévő komplex feszültségeket reprezentáló vektorok összegével. Az összes vektor hossza arányos a megfelelő mennyiségek effektív értékével. Vagyis a vektorok rajzolásához be kell állítani a skálát, például: 1 centiméter 20 volt, 1 centiméter 5 amper.

A rezonancia üzemmód vektordiagramja az ábrán látható. 15.5.

Számítsuk ki az induktor és a kondenzátor effektív feszültségértékeinek arányát a forrásfeszültség effektív értékéhez rezonancia üzemmódban.

Vegyük figyelembe, hogy a rezonancia során a tekercsen és a kondenzátoron lévő feszültségek teljesen kompenzálják egymást (feszültségrezonancia), ezért a forrásfeszültség megegyezik az ellenálláson lévő feszültséggel: (15.5. ábra). Az ellenállás, a tekercs és a kondenzátor áram és feszültség effektív értékei közötti kapcsolatot, valamint a rezonanciafrekvencia képletét használjuk. Kapunk:

ahol .

A mennyiséget ún hullámimpedancia oszcillációs áramkör, és r betűvel jelöljük. Az összefüggést Q betűvel jelöljük és hívjuk minőségi tényező oszcillációs áramkör. Meghatározza az áramkör erősítési tulajdonságait a rezonanciafrekvencián. A jó áramkörökben a minőségi tényező több száz nagyságrendű is lehet, azaz rezonancia üzemmódban a tekercs és a kondenzátor feszültsége százszorosa lehet a kétvégű hálózaton alkalmazott feszültségnek.

A rezonanciát gyakran használják az elektrotechnikában és az elektronikában szinuszos feszültségek és áramok erősítésére, valamint bizonyos frekvenciájú rezgések elkülönítésére az összetett oszcillációktól. Az információs elektromos áramkörökben a nem kívánt rezonancia azonban interferencia kialakulásához és felerősödéséhez, a tápáramkörökben pedig veszélyesen magas feszültségekhez és áramokhoz vezethet.